【集萃網觀察】（二）流變圖及其定義
為了研究流體的性質，人們常常以不同的剪切應力作用在流體上，并把它相應的剪切速度以數字的形式表達出來，然后點(畫)在以剪切應力和剪切速率為(橫、縱)軸的直角坐標系中。再把各點連起來，形成一根連續的圖線。這種圖線可以用來表示流體的特性，我們把它叫作流動曲線或流變曲線，這種表示流體特性的圖象則可叫作流變圖。
流體一般分兩大類，即牛頓流體和非牛頓流體。在非牛頓流體中又分塑性流體，假塑性流體和膨脹性流體。
1、牛頓流體(牛頓流動，簡單流動)。
所謂牛頓流體，一般是指流體在任何既定溫度條件下，在較低或中等剪切速率下，其粘度η為常數的流體，又稱真液體。即所謂牛頓流動性液體。
這種流體只要以任何最小的力作用之，它就可引起流動。
牛頓流體的流變曲線是剪切速率與剪切應力的大小成正比關系的通過原點的一根直線。也就是說給力它就流動，作用在流體上的力越大，則流體流動的速度也越大，它們是正比關系。線的斜率則與流體的粘度有關。
屬于這類流體的物質有水、溶劑、礦油、低粘度的連結料和一些粘度比較小的液體(溶劑型)油墨等。
粘度在0～100泊的物質一般均可算為牛頓流體。
2、非牛頓流體。
在“粘度的定義”中，提到了粘度系數η，這一般是指牛頓流體的粘度系數。在討論流變圖時，為了使概念更明確，我們把η叫作表觀粘度(Apparent Viscosity)。
表現粘度就是指在給定的剪切速率時，總的剪切應力與總的剪切速率之比。它表示一種牛頓流體的粘度在選定的剪切應力或剪切速率下顯示出的對流動的同樣阻抗。它的對數剪切應力與對數剪切速率是成正比的。其對數表觀粘度亦與對數剪切應力或剪切速率成正比。
簡單地說，由于在非牛頓流體中粘度系數η不再是一個常數，而是隨剪切速率(或剪切應力)而變化，因之，只能取流動曲線上某一點的t與γ之比值。這個流動曲線上某一點的t與γ之比值η即謂之表觀粘度。
（1）．塑性流體。當一種流體受到外力作用后并不立即開始流動，而當作用力大到一定程度(臨界值)時才開始流動，這樣的流體就叫塑性流體。它的流動形式就叫塑性流動。
假設在流體的流動發生前所需的最小剪切應力為t。，而總的剪切應力為t。則t－t。后的剪切應力，就是產生和保持流體流動的力了。
在塑性流動中，剪切應力與剪切速率的關系在塑性破壞后是線性的，圖中的線也是根直線，它交于剪切應力軸上的屈服值(即開始流動所需的最小剪切應力－使流體開始流動所需的最小剪切應力叫屈服值)點處，直線的斜率與塑性粘度有關。
在克服屈服值t。以后才能流動的流體是塑性流體的特性。
典型的塑性流體的流變曲線，可以認為是由兩部分組成的：(a)當剪切應力大到克服屈服值以后的一段錢為不通過原點的曲線(即塞流區部分)；(b)當剪切應力繼續增加，大到一定程度后，則其線段為一直線或接近直線(即塞流區以上部分)。
表現有塑性流動的流體也叫平亨(Bingham)流體。
絕大部分的油墨和油漆都是塑性流動的典型例子。
（2）．假塑性流體。如果一種流體在給力后可發生流動，但剪切應力與剪切速率不成正比，一般是剪切速率增加的比例比剪切應力多，線段是凸向剪切應力軸的光滑曲線，這種流體叫假塑性流體－或叫剪切變稀流體。
假塑流是雜型流的分類，它與在中等至較高剪切速率時的塑性流體的情況相似，與在低剪切速率付的牛頓流體的情況相似。
一般地說，這種流體在受到攪動或剪切時，能很好地流動，但流體結構一經破壞就不會再恢復，也就是說這種現象是不可逆的。
蒸煮過的淀粉糊，纖維類溶液，乳液以及其它許多高聚物的溶液，都屬于這類流體。
有不少油墨也具有假塑性流體的特性。
（3）．膨脹性流體。如果一種流體在受到剪切時會增加它的流動阻力，即剪切應力增加時表觀粘度上升，一般是剪切速率增加的比例比剪切應力少，線段是凹向剪切應力軸的光滑曲線，這種流體叫膨脹性流體－或叫剪切變稠流體。
膨脹性流體可看作是假塑性流體的相反情況。
膨脹性流體必須滿足兩個條件：(a)分散相的濃度必須大；(b)分散相中的顆粒必須是分散的，而不是絮凝的。
當流體中的顆粒不能很快地移動開而趨向“堆聚”在一起，從而形成堅硬的結構，此時就發生脹流現象。
這種脹流現象，在家庭中揉面團時經常可以觀察到：即揉揉它就變得硬一些，放一放又變軟了。高含量的懸浮固體解絮疑顆粒分散體，如45—50％的未經蒸煮的淀粉漿等屬于這個范疇。
可以設想，當油墨中的固體組分(顏料、填料等)含量很高時就易于發生脹流現象。這種性質對膠、鉛印油墨來說是不利的，因為這兩種印刷法的印刷速度都比較快，極易受到很高的剪切，而脹流就不能使油墨良好地分配。
一些基墨(以顏料及部分連結料制造的比較稠厚的油墨半成品)和稠厚的雕刻凹版油墨有時像膨脹性流體，脹流對雕刻凹版油墨的擦版性能可能是有利的。金屬油墨也有此種現象。 來源： 卓創資訊化工網
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